全辐射高温计的发射率E随物体性质、表面状态、温度和辐射条件有较大的变化，因此应尽可能准确地得知被测物体的E，或创造条件使被测物体趋近黑体性质，以便减少辐射温度与真实温度的误差，在不进行修正的情况下，直接读数。例如，在测量熔炉或锅炉燃烧室等的温度时，为使测最对象趋于黑体，常人为制造一端封闭、一端开口的瓷质或耐热不锈钢管，并将其砌在炉膛侧壁内，以形成在线黑体空腔。全辐射高温计测量时通常是对着管子的底部来安装的.如图2-61所示。管子插人被测介质中的深度L和它的内径d之比，一般不应小于10
由于环境中存在的中间介质吸收辐射能，使全辐射温度计接受的辐射能减少，示值偏低，引起误差。在通常条件下，空气对辐射能的吸收是很小的，但该值将随空气中的水蒸气及C02 含量的增加而增大。为了减小此项误差，被测对象与物镜之间的距离最好不超过2m
使用环境温度的不同，必然引起热电堆参考端温度的变化而造成测量误差。一般当环境温度高于100℃时必须在水套中加冷水降温，否则将引起较大的误差。例如，被测物体温度为 1000℃，环境温度为50℃时，全辐射温度计示值偏低约5 9C;环境温度为80℃时，示值偏低约 10℃。
此外还应采取热电偶冷端温度自动补偿措施，如为了补偿因热电偶冷端温度变化而引起的仪表示值误差，可采用如图2-61所示的双金属片进行温度补偿。当仪表的环境温度超过设计温度时(一般取20℃ )，热电堆冷端温度随之升高，热端和冷端的温差减小，热电堆输出的热电势也随之减小。与此同时，双金属片的温度随着环境温度的升高而升高。由于两种金属片的膨胀系数不同，双金属片I就向上弯曲带动补偿元件2向上移动，增加了射人的辐射能童，从而补偿了由于周围温度升高造成仪表示值偏低的误差;相反，当仪表周围环境温度低于设计温度时，双金属片1就向下弯曲带动补偿元件2向下移动，减少了射人的辐射能量，从而补偿了由于周围温度降低造成仪表示值偏高的误差。
辐射高温计的距离系数是指被测物体到全辐射温度计之间的距离L和被测物体的直径D之比LID。当距离系数较大时，被测物体在热电堆平面上成像太小，不能全部覆盖住热电堆的受热靶心，使热电堆接收到的辐射能减少，温度示值偏低。当距离系数较小时，物像过大使热电堆附近的其他零件受热，参考端温度上升，也造成示值下降。例如WFT-202型全辐射温度计，当L=1m时，L/D为20，如果此时采用18,在900℃时将增加10℃的误差。
前3种辐射温度计，只能分别用于测量亮度温度、辐射温度或颜色温度，如欲求得被测物体的真实温度，还必须用物体的发射率进行修正。而物体的发射率又与物体的种类、温度和波长等因素有关，这无疑给修正带来了困难，且若修正不当，还将产生误差。
解决这一问题的方法主要有以下3种:
(1)发射率修正法。用辅助技术测量物体发射率，然后对测得的非真实温度进行修正，该方法古老，简便，被广泛采用。
(2)逼近黑体法。该方法实际上是应用了类似黑体空腔的原理，尽可能减小被测对象发射率对真温的影响。常用的方法是采用半球反射镜式辐射温度计或在试样上钻孔等进行测址，前者如前置反射器辐射温度计，适合大平面中低温的测最，不适于测高温及有灰尘、水蒸气的场合，而钻孔在很多情况下是不允许的。
(3)多波长辐射测温法。它是利用被测对象的多光谱辐射测量信息，经过数据处理得到被测对象的真温和材料的光谱发射率。该方法适用性强，近年来得到长足发展。
此外，还有把一个已知温度的黑体辐射源引人装w内来进行被测表面的发射率和温度测量的热源法、偏振法和反射率法等。
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