式中 V为磁光晶体费尔德（Verdet）常数，rad/A；L为极化光通过光敏感器的行径路程。 根据安培定律 如果在直流输电上，则q 为常数。因而基于法拉第效应的OCT不但能测交流电流也能测直流电流。 图4中的光源处于地电位，其光束为非极化光(a)。光束经光纤进入高压处的基于法拉第效应的OCT的第1个光极化器，光极化器将非极化光变成极化光(b)。经过法拉第光敏感器后极化光偏转角度q (c)。q 平面分解成2个平面，1个平面并行于a 平面，另1个平面垂直于a 平面((d)。经过光分析仪（第2个光极化器）后垂直于a 平面的光束被消除了(e)。经过在光纤内多次反射后极化光又变成了非极化光(f)。因此在地电位处的探测器所探测到的光为非极化光。在图5中可以看出，光敏感器紧贴高压母线，因为此处磁场强度H最大。图4中的光探测器有2种。多数采用P-N结的二极管另加光放大器的光探测器，也有采用三极管的（photo-transistor）光探测器。光三极管和普通三极管的不同之处在于其基极是由光触发的。所以经过光三极管的光信号可变成电信号且已被放大。
光敏感器一般为质地密实且较重的火石（flint）玻璃，光敏感器常用的光玻璃是SF-59。表1列出了每安匝下偏转角为0.31´10-5 rad的费尔德常数。光敏感器的导磁系数m=1。
式中 A为常数。
用目前的探测手段，不能分辨出极化光的偏转角θ，而只能测出经调制后的极化光的能量。光能量是和光电场强度 E 的平方成正比的。 换言之，需要另加一用于判别光的偏转角θ的分析仪，这分析仪就是第2个光极化器。从第2个光极化器（分析仪）出来的光偏转了α角度，它与第1个光极化器出来的光的偏转角相差π/4。众所周知，每个平面都可以分解为任意2个互相垂直的平面。因此偏转角θ的平面也能分解为2个平面，1个平面和偏转α的平面相并行，另1个平面和α平面相垂直。令输入的极化光的能量为Pin。经过光敏感器和光分析仪后所探测到的极化光能量为Pdet，则
图4为基于法拉第效应的OCT的流程图。图5为基于法拉第效应的OCT的结构示意图。
将光信号经过光探测器变成电信号后即可进行运算。将式(7)减去式(6)再除以Pin便可得sin2q 。
为了提高动态范围，q 一般采用±5°[1]。对于接口，OCT的输出仅几mA，而为避免噪声的干扰，老式TA的二次电流往往为5A或1A。为了和老式的机电式的继电保护及仪表装置相配合，就必须在接口处加装功率放大器，这样就增加了设备的复杂性，而且投资及燥声也增加了。新式的仪表及继电保护为静止型（电子型）的，所耗的能量很小，因此开发新的测量技术及继电保护装置将高压信号直接改变为数字化信号是面临的紧迫任务[1]。但任何情况下来自高压侧的光信号必须装设光电绝缘措施，以确保安全。
光波在光纤内的行径。光波的入射角大于q 时才能全反射。这是光纤的必要条件，但不是光纤通信的充分条件。如文献[1]那样，光源的波长为780nm而光纤的光纤芯及光纤芯外覆层的直径分别为100 mm和140 mm，显然太粗了。大于全反射角（即q a
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